Wiensches Verschiebungsgesetz
Näherungsformel zum planckschen Strahlungsgesetz / aus Wikipedia, der freien encyclopedia
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Das nach Wilhelm Wien benannte Wiensche Verschiebungsgesetz besagt, dass die Wellenlänge, bei der ein Schwarzer Körper der absoluten Temperatur T die intensivste Strahlung abgibt, umgekehrt proportional zur Temperatur ist. Verdoppelt sich beispielsweise die Temperatur des Strahlers, so halbiert sich die Wellenlänge, bei der sein Strahlungsmaximum liegt. So verändert sich etwa die Glutfarbe eines glühenden Körpers von zunächst rötlich über weißlich zu bläulich, also zu kürzeren Wellenlängen, wenn die Temperatur von 1000 K über 3000 K bis 10000 K steigt.
Neben dieser Formulierung des Gesetzes werden manchmal andere Formulierungen benutzt, welche statt der Wellenlänge die Frequenz der intensivsten Strahlung oder die Wellenlänge bzw. Frequenz der höchsten Photonenrate betreffen. Der Begriff „intensivste Strahlung“ bezeichnet genauer das Maximum der jeweiligen Spektralen Leistungsdichte und kann daher je nach Variable zu verschiedenen Spektralbereichen gehören.
Das Wiensche Verschiebungsgesetz kann aus dem planckschen Strahlungsgesetz abgeleitet werden, das die spektrale Leistungsdichte der Strahlung eines Schwarzen Körpers beschreibt. Wien hatte es bereits einige Jahre vor Entdeckung dieses Gesetzes aus thermodynamischen Überlegungen ableiten können.
Die von einem Schwarzen Körper abgegebene Wärmestrahlung ist ein Gemisch elektromagnetischer Wellen aus einem breiten Wellenlängenbereich. Die Verteilung der Strahlungsintensität auf die einzelnen Wellenlängen wird durch das plancksche Strahlungsgesetz beschrieben. Sie weist ein deutliches Maximum auf, dessen Lage mit dem wienschen Verschiebungsgesetz einfach berechnet werden kann.
Je höher die Temperatur eines Körpers ist, bei desto kürzeren Wellenlängen liegt das Maximum der Verteilung. Daher gibt zum Beispiel Stahl bei Raumtemperatur unsichtbare infrarote Strahlung („Wärmestrahlung“) ab, warmer glühender Stahl leuchtet dunkelrot. Heißer flüssiger Stahl glüht fast weiß, da neben der Verschiebung des Maximums in einen kurzwelligeren, bläulichen Bereich auch die Intensität aller Wellenlängen im Spektrum erhöht wird (weißes Licht besteht aus mehreren Wellenlängen des sichtbaren Spektrums).
Maximum der Strahlungsintensität
Die gebräuchlichste Formulierung des Verschiebungsgesetzes beschreibt die Wellenlänge, bei der das Maximum der Strahlungsintensität liegt. Sie lautet:
mit
: Wellenlänge, bei der die Intensität maximal ist (in μm) : absolute Temperatur des Schwarzen Körpers (in K)
Gelegentlich ist anstelle der Wellenlänge die Frequenz von Interesse, bei der das Intensitätsmaxium liegt. Diese Frequenz ist:
Diese Frequenz ist nicht die Frequenz, die gemäß der für alle Wellen geltenden Umrechnungsformel der Maximumswellenlänge entsprechen würde, sondern um einen temperaturunabhängigen Faktor von ca. kleiner. Die Lage des Maximums ist daher unterschiedlich, je nachdem ob die Strahlungsverteilung als Funktion der Wellenlänge oder der Frequenz betrachtet wird. Dieser zunächst paradox erscheinende Umstand wird im nächsten Abschnitt näher erläutert.
Maximum der Photonenrate
Für manche Prozesse wie beispielsweise die Photosynthese ist statt der einfallenden Strahlungsintensität die einfallende Photonenrate ausschlaggebend. Die Wellenlänge, bei der das Maximum der Photonenrate liegt, ist
Die Frequenz, bei der das Maximum der Photonenrate liegt, ist
Auch hier ergibt sich die Frequenz des Maximums nicht einfach durch Umrechnung aus der Wellenlänge des Maximums.
Die Tatsache, dass die Lage des Intensitätsmaximums unterschiedlich ist, je nachdem ob die Strahlungsverteilung als Funktion der Wellenlänge oder der Frequenz betrachtet wird – dass es also keine objektive Lage des Maximums gibt – beruht darauf, dass die Strahlungsverteilung eine Dichteverteilung ist. Bei der Form der Planckschen Kurve unterscheiden sich die Wellenlängen an beiden Intensitätsmaxima unabhängig von der Temperatur um den Faktor ca. . Beim Sonnenlicht bedeutet das z. B., dass das Intensitätsmaximum bezüglich der Wellenlänge bei 500 nm (grün) liegt, bezüglich der Frequenz aber bei ca. 830 nm, also im für Menschen unsichtbaren nahen Infrarot.
Im Falle eines Strahlungsspektrums ist es nämlich nicht möglich, für eine gegebene einzelne Wellenlänge eine zugehörige Strahlungsintensität anzugeben. Da die abgegebene Strahlungsleistung in jedem Wellenlängenintervall eine endliche Anzahl von Watt enthält, das Intervall jedoch aus unendlich vielen Wellenlängen besteht, entfallen auf jede einzelne Wellenlänge Null Watt.
Man betrachtet daher nicht eine einzelne Wellenlänge , sondern ein kleines die betreffende Wellenlänge umgebendes Wellenlängenintervall, setzt die in diesem Intervall enthaltene (endliche) Strahlungsleistung ins Verhältnis zur (endlichen) Intervallbreite und lässt das Intervall gedanklich auf Null schrumpfen. Obwohl die im Intervall enthaltene Leistung wie auch die Intervallbreite dabei jeweils gegen Null gehen, strebt das Verhältnis der beiden gegen einen endlichen Grenzwert, die spektrale Leistungsdichte bei der betrachteten Wellenlänge
- ,
die beispielsweise in Watt pro Mikrometer gemessen wird. Diagramme, die das Spektrum der abgestrahlten Leistung darstellen, zeigen diese Größe[Anm. 1] als Kurve über der Wellenlänge aufgetragen. Das Konzept der spektralen Leistungsdichte ist dasselbe, das beispielsweise auch der Massendichte zugrunde liegt: Die in einem gegebenen Punkt eines Gegenstandes enthaltene Masse ist Null, weil ein Punkt kein Volumen hat. Betrachtet man aber die Masse, die in einem kleinen den Punkt umgebenden Volumen enthalten ist und bildet deren Verhältnis zum Volumen, erhält man auch für ein gegen Null schrumpfendes Volumen einen endlichen Zahlenwert: die Massendichte an diesem Punkt.
Soll eine als Funktion der Wellenlänge gegebene spektrale Leistungsdichte in die frequenzabhängige Darstellung umgewandelt werden, so folgt der Zahlenwert für aus der Bedingung, dass die in einem Wellenlängenintervall enthaltene Strahlungsleistung dieselbe sein muss wie in dem Frequenzintervall , dessen Grenzen sich durch Umrechnen der Grenzen des Wellenlängenintervalls ergeben.
Man betrachte also das Intervall zwischen den Wellenlängen und – im Falle der Sonnenstrahlung könnten diese Grenzwellenlängen beispielsweise durch Fraunhofersche Linien markiert sein. Die Umrechnung der Intervallbreite in die frequenzabhängige Darstellung ergibt
- ,
wobei im Folgenden das Minuszeichen ignoriert wird, da nur die Beträge der Intervallbreiten von Interesse sind. (Das Minuszeichen spiegelt lediglich den Umstand wider, dass die Frequenz zunimmt, wenn die Wellenlänge abnimmt.) Für die Umrechnung der Spektren werden infinitesimal kleine Intervalle benötigt. Dazu lässt man im obigen Ausdruck gehen oder bildet einfach die Ableitung
- ,
woraus folgt
- .
Unterteilt man beispielsweise die Wellenlängenachse in gleich große Wellenlängenintervalle , werden demnach die zugehörigen Frequenzintervalle für größere Frequenzen zunehmend breiter.
Da die im jeweils betrachteten Intervall enthaltene Strahlungsleistung unabhängig von den gewählten Variablen dieselbe sein muss:
- ,
- und gleichzeitig
folgt für die spektrale Leistungsdichte
und damit
Der Zahlenwert der spektralen Leistungsdichte in der Frequenzdarstellung muss also bei zunehmender Frequenz um denselben Faktor abnehmen, um den die Breite der Frequenzintervalle zunimmt.
Hat die betrachtete Strahlungsquelle beispielsweise in der Wellenlängendarstellung eine konstante spektrale Leistungsdichte (), nimmt die spektrale Leistungsdichte in der Frequenzdarstellung quadratisch mit der Frequenz ab, ist also insbesondere nicht konstant:
- .
Hat die Strahlungsquelle in der Wellenlängendarstellung bei einer bestimmten Wellenlänge ein Maximum, so ist in einer infinitesimalen Umgebung dieser Wellenlänge konstant. Dann kann bei dieser Wellenlänge aber nach obiger Erläuterung bei dieser Wellenlänge nicht konstant sein, dort also auch kein Maximum haben.
Wellenlängenabhängige Größen, die keine Dichteverteilungen sind, werden von der Wellenlängen- in die Frequenzdarstellung umgerechnet, indem die der Wellenlänge zugeordnete Größe der Frequenz zugewiesen wird. Beispiele sind der wellenlängenabhängige Transmissionsgrad eines Filters oder die wellenlängenabhängige Empfindlichkeitskurve des Auges.
Maximale Strahlungsleistung in der Wellenlängendarstellung
Die spektrale spezifische Ausstrahlung eines Schwarzen Körpers der Temperatur wird durch das plancksche Strahlungsgesetz beschrieben und lautet in der Wellenlängendarstellung:
mit der spektralen spezifischen Ausstrahlung in W·m−2 m−1, der Planck-Konstante in J·s, der Lichtgeschwindigkeit in m·s−1, der Boltzmann-Konstante in J·K−1, der absoluten Temperatur der Strahlerfläche in K, der betrachteten Wellenlänge in m, sowie der eulerschen Zahl.
Die Wellenlänge , bei der diese Funktion das Maximum annimmt, findet man durch Nullsetzen der Ableitung nach :[1]
- .
Die Substitution vereinfacht den Ausdruck zu:[1]
- .
Die numerische Lösung ergibt mit der Omegafunktion W(z):
- ,[2]
und die Rücksubstitution führt auf das wiensche Verschiebungsgesetz in der Wellenlängendarstellung:
Die Wellenlänge maximaler Strahlungsleistung verschiebt sich also bei einer Temperaturänderung einfach umgekehrt proportional zur absoluten Temperatur des schwarzen Strahlers: Verdoppelt sich die Temperatur des Strahlers, so tritt die größte Strahlungsleistung bei der halben Wellenlänge auf.
Die Konstante wird auch als wiensche Verschiebungskonstante bezeichnet. Da Planck-Konstante, Lichtgeschwindigkeit und Boltzmann-Konstante seit der Neudefinition der SI-Einheiten 2019 exakte Werte haben, ist auch die Verschiebungskonstante exakt. Ihr genauer Wert beträgt:[3]
- .
Die spektrale spezifische Ausstrahlung des Maximums ist proportional zu :
- .[4]
Maximale Strahlungsleistung in der Frequenzdarstellung
In der Frequenzdarstellung ist die spektrale spezifische Ausstrahlung gegeben durch
- .
Nullsetzen der Ableitung nach der Frequenz liefert:
- .
Die Substitution vereinfacht den Ausdruck zu .
Die numerische Lösung ergibt mit der Omegafunktion W(z)
- [2],
und Rücksubstitution führt auf das wiensche Verschiebungsgesetz in der Frequenzdarstellung:
Die Frequenz maximaler Strahlungsleistung verschiebt sich also proportional zur absoluten Temperatur des Strahlers. Der exakte Wert der wienschen Konstanten b′ in der Frequenzdarstellung beträgt:[5]
- .
Die spektrale spezifische Ausstrahlung des Maximums ist proportional zu :
- .[4]
Maximale Photonenrate in der Wellenlängendarstellung
Die spektrale spezifische Ausstrahlung, ausgedrückt durch die Abstrahlungsrate der Photonen, ist in der Wellenlängendarstellung gegeben durch
- .
Nullsetzen der Ableitung nach liefert:
- .
Die Substitution vereinfacht den Ausdruck zu .
Die numerische Lösung ergibt mit der Omegafunktion W(z)
- [2],
und Rücksubstitution führt auf das wiensche Verschiebungsgesetz für die Photonenrate in der Wellenlängendarstellung:
Die spektrale Photonenrate des Maximums ist proportional zu .
Maximale Photonenrate in der Frequenzdarstellung
In der Frequenzdarstellung ist die spektrale spezifische Ausstrahlung, ausgedrückt durch die Abstrahlungsrate der Photonen, gegeben durch
- .
- .
Die Substitution vereinfacht den Ausdruck zu .
Die numerische Lösung ergibt mit der Omegafunktion W(z)
- [2],
und Rücksubstitution führt auf das wiensche Verschiebungsgesetz für die Photonenrate in der Frequenzdarstellung:
Die spektrale Photonenrate des Maximums ist proportional zu .